先收到回波，再把时间变成深度
像在山谷里听回声一样，探头发出一小段声音，再等回声回来。较浅的边界先回应，较深的边界晚回应；计算要把声音走出去、再走回来都算上。这些回声能帮助画出内部的边界。
先做两个小比较
- 跟住一小段声波，看看浅处和深处的回声谁先回来。
- 暂停看回声时间，别忘了声音走了去和回两段路。
从界面系数到每一个灰度像素
想细看：完整观察与操作说明
探头发出一段有限的高频振动，随后接收返回的声音。声波遇到声阻抗不同的界面时，一部分反射，一部分继续向前。一次发射因此可以留下来自不同深度的多次回波。
体模的内部结构是已知的：水平分层、一片厚 0.64 mm 的薄片，以及一块衰减更强的嵌块。左边画的是这些已知结构，右边的黑白扫描图则从回波计算得到。均匀层的内部没有被任意填上纹理；这里主要看见界面。
声音往返一次才回到探头。在均匀声速下：
例如声速为 1540 m/s，40 mm 深的界面约在 51.95 µs 后返回回波。若沿途声速不同，就要逐层累加去程时间，再乘二。本篇把发射包络中心定为零时刻，避免把脉冲本身的半个时长误算成额外深度。
先观看八章演示，再进入自由探索。五个滑块都支持方向键，Home 和 End 可选两端；重置会恢复探头位置、周期数、额外衰减、假定声速、观察时间及显示方式。
- **体模与 A 线：**移动探头并拖动观察时间，跟随有限脉冲走到界面、分出回波，再返回探头。A 线按真实到达时刻显示 RF 压强信号。
- **分开薄片两面：**保持体模不变，将脉冲从 8 周期缩短为 2 周期。上图保留长脉冲参照，下图从一个宽峰变成两个可分开的包络峰。
- **检查嵌块阴影：**降低嵌块额外衰减，观察其后方回波恢复。即使额外衰减归零，界面反射造成的透射损失仍然存在。
- **重建假定声速：**在扫描视图中改变假定值。原始回波时刻不变，但其显示深度改变。最后一章使用已知声速为 1480 m/s 的校准体模，演示错误假定值的纠正。
计算、依据与适用范围
声阻抗 Z = 密度 × 声速。在无损、法向入射的界面上，压强反射系数有正负号：
进入声阻抗较低的材料时，r 为负，反射压强相位翻转。压强透射系数为 2Z₂/(Z₁+Z₂)，可以大于一；这不代表能量增加，因为强度还与阻抗有关。能量反射率与透射率满足：
深部回波在去程和回程都会穿过上方界面。模型将两程的压强透射系数都相乘，并计算全路径的衰减。若往返总损失为 L dB，压强振幅乘以 10^(−L/20)，不是 10^(−L/10)。
RF 是各个带符号、带延迟的有限脉冲相干相加的结果。图像先求理想正交分量的模，再作固定增益的对数显示；不会先对每个回波取绝对值再相加。每一列来自对应探头位置的一条 A 线，没有逐列自动归一化，所以深部损失会真正降低亮度。
短脉冲的轴向支撑尺度为：
3 MHz、2 周期时约为 0.51 mm；8 周期时约为 2.05 mm。本体模的 0.64 mm 薄片在短脉冲下产生分开的峰，在长脉冲下合并。实际分辨还受包络形状、相位、带宽和噪声影响。此比较保持峰值发射压强不变，并非等脉冲能量；不推断信噪比或灵敏度。
本篇采用独立的垂直声线，仅保留一次反射的路径，保留去程与回程透射。忽略列间传播、垂直侧壁、衍射、折射、波束形成、多次反射和散斑。体模均匀背景衰减设为 0.35 dB/(cm·MHz)，嵌块另加指定值；衰减按中心频率计算，在脉冲带宽内视为常数。包络采用有限 Hann 窗载波的已知正交分量，显示范围固定为 45 dB，压强参考为 0.25。探头的背衬、匹配层及耦合层只示意理想接触，不计算其内部机电响应。
依据：密歇根大学的声学、阻抗与衰减讲义、华盛顿大学的脉冲回波与分辨率课程，以及 Evident 对 A 扫描和断面 B 扫描的说明。